Corrección informes entrega 2 de Marzo

Corrección informes entrega 2 de Marzo

Corrección rápida de informes
entrega 2 de Marzo
Tec. Exp. III
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Errores generales más comunes
• No poner el nombre: puede llevar a confusiones si
se presenta el informe conjuntamente
• Ausencia de índice o divisiones: facilita la lectura, da
una visión general de que se va a presentar, permite
estructurar mejor la información, facilita la tarea del
que evalúa aportando orden y claridad
• Texto alineado a la izquierda: mejor texto justificado
• Uso de color y gráficas con resolución insuficiente
• Falta de unidades y análisis de incertidumbres en
gráficas y tablas
• Si usáis MS Word: Usad el corrector ortográfico
automático. Latex tiene un corrector también
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Comentarios generales
• Superponed gráficas cuando queráis comparar algo
• Discutid errores y desviaciones de lo esperado
• Aprovechad la información experimental de
muestras, elementos químicos, procesos,
transiciones, líneas de emisión, intensidades,
desintegraciones nucleares, etc.
• Transparencias de clase: hay información relevante
• El que no haya subido nada al Campus Virtual
puede hacerlo desde ya en la siguiente entrada
• En el Campus hemos puesto comentarios
particulares (uno por grupo) por cada práctica y
una nota preliminar a mejorar con una 2ª versión
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Gráficas: tamaño de punto
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Centellador: resumen de efectos
1. Fotopico hν: PE (Photoelectric Effect), altura
proporcional a intensidad, picos suma (menor altura)
2. Efecto Compton:
2
a) Borde (θ=π) a distancia: hν-E
b) Llega en principio hasta E=0
c) Backscattering (θ=π): hν’<0.25MeV
e-
<0.25MeV
3. Si hν>1.022MeV: producción de pares->picos de
escape a 0.511 y 1.022MeV
4. Si hay β+: pico de aniquilación a 0.511MeV
5. Rayos X:
a) Si Pb: 72KeV
b) Si Eγ < 200 keV: Yodo 28 keV
5
Alejad las fuentes…
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¿Cómo de importante es el fondo?
Substraerlo donde sea relevante (e.g. 133Ba)
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Espectro del 40K
Archivo con toma de medida con tiempo de acumulación de más de
24h almacenado en C:\Datos
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Efecto Compton
2
• Scattering de fotones
• Una porción de la
energía se transfiere al
electrón
• Si el fotón escapa al
detector, esa energía no
es detectada.
• Continuo de Ee- < Eγ.
Eγ
9
9
Borde Compton (I)
E = hν γ incidente
E’ fotón dispersado, que
para θ = π da el
backscattering
Ee- = (2 (hν)2 / m0 c2 ) / (1 + 2 (hν) / m0 c2 )
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Borde Compton
Ver efecto del Pb en:
- Backscattering
- Forma borde Compton
- Presencia rayos X
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Centellador: calibración
Si la calibración
no pasa por el
(0,0): hay una
ordenada en el
origen!!!
• La calibración debe hacerse
utilizando todos los fotopicos
identificados con su correspondiente
incertidumbre
• De la calibración podemos obtener
una incertidumbre (en base a los
coeficientes) que podemos citar a la
hora de estimar el resto de valores
desconocidos del espectro
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Errores en práctica Centellador
Aplicar errores en determinación del centro del fotopico al ajuste de la calibración
E=b·H+a
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Errores en práctica Centellador
El error en el ajuste de la calibración (parámetros), se propaga a la
determinación de las energías experimentales (no teóricas)
Existen unos valores teóricos para borde Compton, backscattering, pico suma,
producción de pares,…. Es importante comparar el valor experimental con el esperado
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Centellador: efectos
¿Dónde hay “mejor” resolución?
• R vs E
Las incertidumbres cuentan
• R vs V
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Errores en práctica Centellador
FWHM=Ed-Ei= b (Cd-Ci)
Ci
Cd
C0
• ¿Dónde es mejor la resolución?
E=b·C+a
Si a = 0 → R = (Cd –Ci) / C0
• ¿Importa la calibración?
• R= FWHM / E= b (Cd-Ci)/(a +b C0)
• R = (a + b (Cd – Ci)) / (a + b C0)
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Errores en práctica G-M
Errores en el eje y: curva de plateau
-Obtener la pendiente de deriva del G-M en la zona
plateau
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Poisson
µ no tiene
porque ser
entero
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Importancia del efecto de fuente
puntual
La ley de inverso de distancia al cuadrado sólo
funciona a largas distancias….
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2.Detección de radiación usando un
detector Geiger-Müller
• Dependencia con la distancia
2x
– A grandes distancias: fuente parece puntual al
detector →inverso del cuadrado de la distancia
teniendo en cuenta el área del detector.
Número de partículas detectadas
~ x2 /16d2
(Diverge para d=0….)
d
– A distancias cortas: la fuente no es realmente
puntual y la fracción de partículas que llegan al
detector es menor
n = ½ N (1 – d/√(x2+d2))
siendo N = N0 exp(-t/τ)
d→0
n → N/2
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2. Cálculo de la eficiencia de
detección
Asumiendo que las muestras tienen
una antigüedad real de 20 años:
•Fracción de radiación incidente
f=
•
Si A y A’ son las actividades esperadas y
medidas, y b la actividad del fondo:
ε = (A’-b) / A / f
Importante en el cálculo de la
antigüedad!!!
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Errores en práctica G-M
Rango= espesor con
el que alcanzamos la
radiación de fondo
(poisson)
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Errores en práctica G-M: Gaussiana
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Franck-Hertz
Escala logarítmica o tamaño menor del marcador
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Errores en práctica Na y Hg
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Errores en práctica Na y Hg (II)
Nivel de partida Nivel de llegada λ (nm)
3 2P1/2
3 2S1/2
589,75
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Comparar 1200 vs 2400 lineas/mm
¿Qué red tiene
mejor
resolución?
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Es necesario hacer el diagrama de
Grotrian
http://grotrian.nsu.ru/en/diagramm/
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Lineas H I
http://physics.nist.gov/PhysRefData/ASD/lines_form.html
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Lineas Hg I
30
Lineas Na
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Lineas He I
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