corriente de desplazamiento

CORRIENTE DE DESPLAZAMIENTO.
En la generalización que realiza Maxwell sobre la ley de Ampère, vemos que el
término:
 0.
 E
tiene las dimensiones de una corriente; a pesar de que no hay
t
movimiento de cargas. A este término se le asigna el nombre de corriente de
desplazamiento.
ID   0.
 E
t
un campo magnético puede crearse mediante una corriente de
conducción IC o mediante una corriente de desplazamiento ID así obtenemos que:
 B .S   .I   .I
  B   I  I 
T
0
T
0
0
C
D
D
Si calculamos la corriente de desplazamiento I D en la separación del capacitor: la
carga q en las placas se relaciona con el campo eléctrico E en la separación por medio de
E
IC 

0
y entonces
q   0 .E. A (sabemos que   q
A
).
q  0 .E. A

t
t
La magnitud E. A es el flujo de campo eléctrico
podemos deducir que IC = ID e
I D   0.
 E
t
 E y, por lo tanto: I C   0 .
 E
t
concluimos que la corriente de desplazamiento en la
separación es igual a la corriente de conducción en
los alambres.
El concepto de corriente de desplazamiento
nos permite conservar la idea de que la corriente
es continua.
Una corriente de conducción ID entra el la
placa positiva y sale de la placa negativa. La
corriente de conducción no es continua en la
separación del capacitor, porque no se transporta
carga alguna a través de esta separación. No obstante, allí la corriente de desplazamiento
ID es exactamente igual a IC; con esto se mantiene el concepto de continuidad de la
corriente.
Cuando el capacitor está cargado por completo, la corriente de conducción
desciende súbitamente a cero (no fluye corriente en los alambres). El campo eléctrico
entre las placas se vuelve constante, por lo mismo la corriente de desplazamiento también
se reduce a cero.
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Prof.: Soledad Portillo.